散*截面造句

引入了广义雷达散*截面的概念来描述目标近区的电磁散*特*。

结论给出了分层介质小球的微分散*截面图。

有遮挡效应的二面角反*器后向雷达散*截面的工程方法。

能量为E的粒子被某一势阱散*，如果推求总散*截面常常易忽视物理背景。

一百引入了广义雷达散*截面的概念来描述目标近区的电磁散*特*。

针对空空导*无线电引信，用广义的雷达有效散*截面（GRCS）描述隐身目标近场散*特*。

比较了毫米波入*时高斯粗糙面和分形粗糙海面的散*截面分布情况。

基于物理光学法（PO）研究了三角形三面角反*器（TTCR）加工公差对其单站雷达散*截面（RCS）的影响。

利用总散*截面和喇曼张量，对如何测量该晶体的谱线问题，在几何配置方面做了深入的讨论。

研究了自由空间中半波偶极子云团对于单基地观测雷达的有效散*截面问题。

并提出了旋转抛物线方程算法，实现了目标任意角度雷达散*截面的快速计算。

实验结果表明，垂直极化下头向雷达散*截面均值随弯度呈“W”形变化，有两个极小值；

总体而言，适当的相对弯度可以较好地降低进气道的后向雷达散*截面。

应用时域有限差分方法分析涂敷了吸收材料的一种突防*头的雷达散*截面。

通过对等效照明面积的分析，给出了能计算任意平面形状、有遮挡效应的二面角反*器后向雷达散*截面的工程方法。

本文从雷达散*截面(RCS)的概念及基本电磁散*理论入手，讨论了计算rcs的物理光学法和等效电磁流法。

一百研究表明，引起声波在炉料中的衰减主要由单个炉料的散*截面和吸收截面的几何平均数与炉料数密度的乘积决定。

在外场用已知半球反*率的靶板作为标准靶板，反演测定目标靶板激光雷达散*截面和半球反*率。

比较了高斯粗糙面和分形粗糙面的散*截面分布情况，分析了粗糙面不同均方根斜率对遮蔽效应的影响。

二百利用总散*截面和喇曼张量，对如何测量该晶体的谱线问题，在几何配置方面做了深入的讨论。

以已有的湍流尾迹等离子体流场数据为基础，分析了再入尾迹湍流等离子体流动对雷达散*截面的影响。

而且，考虑了高密度真实体系中粒子间相互作用的宏观电极化率模型越正确，如此求得的散*截面的误差就越小。

本文分析了在普通实验室内用六端口技术测量目标散*截面（RCS）的一种新方法，并给出了其误差修正模型。

一百数值结果验*了本文消除奇异方法的正确*和有效*，最后计算了不同线天线阵列的雷达散*截面。

计算了不同涂覆介质的反*系数，利用图形电磁计算方法计算了平板和圆柱的涂覆不同介质的雷达散*截面，并且为了增加图形电磁计算的通用*引入了归一化因子。