孤立波造句

用近似方法确定了孤立波的波高。

孤立波爬坡、漫顶以及再生的数值模拟

二级近似时其解为孤立波形式——不稳定时，在地形不同位置可形成东移或西移的孤立波槽或孤立波脊；而在稳定时只形成孤立波槽。

液晶态生物膜中可以存在孤立波。

通过相图中的各种轨道，获得了孤立波，扭子波和周期波的精确解。

在的条件下，求出了某一类低涡的孤立波解，然后将它同一般低涡的孤立波解进行比较。

结果表明，本模型对计算孤立波的传播是有效的。

第三部分给出了九种参数条件下的孤立波及扭结波解的精确公式；

在小耗散的情况下，得到神经波是一种慢变振幅的孤立波；

用行波方法得到了这些方程的显式精确解，即有理分式型孤立波解。

针对大船下水激起的波浪造成固定趸船锚链断裂的问题，分析了大船下水激起的波态是孤立波。用近似方法确定了孤立波的波高。

此外，下台阶反*波也可发展为单支孤立波，它区别于单层流体中反*波仅为衰减的振荡波列。

本文对生物膜中一维斜型波和一维弯曲波的孤立波的传播形式作了较详细的讨论。

针对大船下水激起的波浪造成固定趸船锚链断裂的问题，分析了大船下水激起的波态是孤立波。

此外，利用孤立波的能量密度分布解释了生物膜的某些功能特*。

这些结论对零*散孤立波传输系统的优化设计是很有用的。

用新的辅助方程来构造非线*发展方程的新类型的精确孤立波解。

形式分离变量法被推广应用于寻求不可积模型的多孤立波解。

结果表明，本模型对计算孤立波的传播与直墙反*是有效的。

应当指出，本文的工作是在内孤立波与水下潜体波体耦合的数值模拟领域所迈出的第一步。

报道了应用边界积分方法模拟完全非线*孤立波的传播与直墙反*，给出了波形演变过程。

用这种方法得到的新的类周期解在极限条件下可以退化为类孤立波解或类冲击波解。

在积分常数为零的条件下，*了该方程存在光滑孤立波解、不可数无穷多光滑周期波解、扭结波和反扭结波解。

在固定的参数条件下给出广义水波方程组的孤立波、扭结（反扭结）波解的精确表达式，并*该方程组存在不可数无穷多个周期波解。

首先通过变换关系和求解简单的常微分方程，得到了(3 + 1)维破裂孤子方程丰富的孤立波解和周期波解。

另者，孤立波的边界层速度于浅化过程中正向与负向的极值速度有逐渐增加的趋势产生。

同时，该解具有一定的局域*质，可以解析地研究非平面状孤立波的传播。

为了研究孤立波在带有陡升台地的陆架上的传播，用MAC方法求解了二维纳维尔-斯托克斯方程。

由于它对时间和空间变量分别有二阶和四阶精度，所以对一个孤立波的进波解，数值结果与精确解极为吻合。

给出了孤立波的传播和周期*非线*波浪沿缓坡传播的计算结果，表明数值模型具有良好的稳定*。

本文讨论上表面固定的某一深度二层流体系统中的交界面孤立波传向另一较浅深度水域时的演变情况。

在光与二能级原子系统相互作用的基础上，我们导出相互作用孤立波方程组及其精确解，以及存在解的两个必要条件。

用假设法把双曲正切函数法中的双曲正切函数替换成由指数函数组合而成的复合函数，并构造了非线*发展方程的精确孤立波解。