入*光造句

*到p点的光叫做入*光线。

分子的消光系数等于入*光和透*光强度对数的比。

由于背抛光面对受光面入*光的反*，使得少子产生率和受光面表面光电压都高于单面抛光片。

反过来又影响了彼此的反*光和入*光的波峰和波谷下降。

镜子是一种极端的光面反光板，它反*的光线几乎与入*光线一样窄。

表面入*光强和液层厚度对分子量的影响不大。

结果是装置能够将入*光的4.6%转化成电能。

在入*光束的孔径受限制的情况下，利用衍*光学元件来增加激光束的焦深。

这可能是由于碳*钙晶体具有两种折*率——折*率会限定某种物质聚焦入*光线的范围。

介绍一种新颖的用于研究激光等离子体的掠入*光栅摄谱仪。

同时指出，折*光的振幅可以大于入*光的振幅，应从能量的角度正确理解这一结果。

另外，磁处理水对单*光的折*率和吸收率随着入*光的频率不同而改变。

以接收光功率与入*光功率比映*轴角曲线关系具有高的共模抑制比。

衍*屏具有一定的空间结构和光学结构，可以对入*光波的波面进行调制。

通过此方程组可得到掠入*光学系统详细的初始设计参数。

这就降低了轮换的两极化现象入*光，而且该设备会出现灰*。

该系统在综合考虑光通道的有效长度、入*光通量、光吸收系数后，将获得最佳的识别结果。

然而这些介质中的磁*激发和声子一样是能够与入*光发生作用，造成非**散*的。

此外，芯片的制作工艺也需要入*光线通过淀积在硅片上的电路，这使得光照度(光源照*在被照物体单位面积上的光通量)降低。

这些配件以及一把模型步*上，全装著复归反*器（retroreflector），可以把任何角度的入*光束反*回原来的发*点。

pdctlc模式同时综合运用了对入*光的两种散*和一种反*机制，成功实现了光学关断态的类纸型亮白*态。

分析表明，光放大器增益波动的大小与器件端面反*率、自发发*因子以及入*光功率等因素有关。

另外，在材料具有喇曼非线*的二维光子晶体中，观察到了入*光三倍频的成分。

呋喃西林水溶液在光作用下的表观反应级数与*物的初浓度和入*光的照度都有关。

结论呋喃西林水溶液在光作用下的表观反应级数与*物的初质量浓度和入*光的照度有关。

文中论述了掠入*光栅摄谱仪的光路设计、机械设计特点和*能实验结果。

文章介绍了XUV掠入*光栅摄谱仪的光学原理、结构特点，工艺、材料选择及部分实验结果。

由于浑浊程度的增加，并不是所有的粒子都显露出入*光，而且其他粒子的散*辐*在检测器方向受到阻碍。

二百零数十年来，科学家将人类的视觉处理机具比拟成摄影机：眼睛里的水晶体将入*光聚焦投*到视网膜的感光受器阵列。

以一典型里斯特物镜为例，讨论了入*光束参数，物镜的孔径衍*及残余象差对聚焦光斑的影响等问题。

结果表明光敏剂的光漂白时间除了与光敏剂自身类型有关，还与其浓度、入*光源的功率及波长有关。

然后，通过对太阳光基图像的特点进行分析，将太阳光和天空光入*光强的求解归结为一个可实时求解的能量最小化问题。

当入*光仅包含位相涨落时，噪声相关时间对一级相变类比的参数区域也产生很大影响。

为了使这项技术得以实施，通过“波前校正”，入*光线经过地球大气造成的扭曲会被移动。

结果表明：随着入*光强度的增加，空气进出口温差、热和（火用）效率是增大的，而电效率则有所降低。

LCVR控制入*光子的偏振度，从而实现对自旋极化电子束极化方向的调制。

菲涅耳波带片可使入*光会聚起来，产生极大的光强，使点光源形成一系列的实像点和虚像点，其作用如同透镜成像。

英国数学家和物理学家伊萨克·牛顿在1670年制作了一台望远镜。与伽利略的望远镜不同，牛顿是利用一个反*镜来收集和聚焦入*光。

本文用空间解析几何方法，推导了在一般非平行斜入*光条件下，裂纹体表面所形成的反*焦散线和初始曲线的方程。

显然，如果任由光电导电池的端电压随其电导变化而变化，那么其输出电流与入*光强度之间就不会遵循严格的比例关系。

该框架在离线阶段通过学习建立解析表达式，在在线光照估计阶段，根据建立好的解析表达式，利用图像的统计参数实时地计算出场景的太阳光和天空光入*光强。

根据光线在晶体中的轨迹公式，计算了任意方向入*光所对应的尼科尔棱镜的临界角，得到了尼科尔棱镜的偏振区的限制曲线。

根据实验仪器本身的局限，我们对此曲线进行了分析并给出了理论上的解释，由此*了入*光单**是影响曲线变化的主要因素，材料吸收是次要因素。

像陡峭山坡上的雪崩一样，一束入*光的脉冲最初仅仅释放少数的电荷载子(chargecarrier)，这些电荷载子再轮流释放其他的载子，直到原始信号被放大很多次。